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9.4 重积分的应用

§\S9.4 重积分的应用#

一、曲面的面积#

A=σcosθA=\dfrac{\sigma}{\cos \theta}

A=σcosr\begin{align*} A=\dfrac{\sigma}{|\cos r|} \end{align*}

ΔAiΔσicosr\Delta A_i\approx \dfrac{\Delta \sigma_i}{|\cos r|}(r为 <n,z><\vec{n},z> 方向夹角余弦)

dA=dθcosγ\mathrm dA=\dfrac{\mathrm d\theta}{\cos \gamma}

\displaystyle \iint_\sum \mathrm dS=\iint_{D_{xy}}\mathrm dA=\iint_{D_{xy}}\dfrac{1}{|\cos \gamma|}\mathrm d\delta=A

n=(fx,fy,1)\vec{n}=(f_x,f_y,-1)cosγ=1fx2+fy2+1\therefore \cos \gamma =\dfrac{-1}{\sqrt{f_x^2+f_y^2+1}}

\therefore 空间曲面 z=f(x,y)z=f(x,y)(其投影区域 DxyD_{xy})面积公式为 A=Dxy1+fx2+fy2dxdy\displaystyle A=\iint_{D_{xy}}\sqrt{1+f_x^2+f_y^2}\mathrm dx \mathrm dy

推广#

  • x=g(y,z)x=g(y,z)A=Dyz1+gy2+gz2dydz\displaystyle A=\iint_{D_{yz}}\sqrt{1+g_y^2+g_z^2}\mathrm dy \mathrm dz
  • y=h(x,z)y=h(x,z)A=Dxz1+hx2+hz2dxdz\displaystyle A=\iint_{D_{xz}}\sqrt{1+h^2_x+h^2_z}\mathrm dx \mathrm dz

例题#

  1. z=x2+y2z=\sqrt{x^2+y^2}x2+y2=xx^2+y^2=x 内部的面积

    解:zx=xzz_x=\dfrac{x}{z}zy=yzz_y=\dfrac{y}{z}Dxy:x2+y2xD_{xy}:x^2+y^2\le x

    A=Dxy2dxdy=2Dxydxdy=24πA=\iint_{D_{xy}}\sqrt{2}\mathrm dx \mathrm dy=\sqrt{2}\iint_{D_{xy}}\mathrm dx \mathrm dy = \dfrac{\sqrt{2}}{4}\pi

  2. z=x2+y2z=\sqrt{x^2+y^2}z2=2xz^2=2x 所截部分的面积

    解:Dxy:{z=x2+y2z2=2x(消z{x2+y2=2xz=0D_{xy}:\begin{cases}z=\sqrt{x^2+y^2}\\z^2=2x\end{cases}\Rightarrow(消z)\begin{cases}x^2+y^2=2x\\z=0\end{cases}

    A=Dxy2dxdy=2πA=\iint_{D_{xy}}\sqrt{2}\mathrm dx \mathrm dy=\sqrt{2}\pi

二、质心公式#

  • 平面薄片 μ(x,y)\mu(x,y) 的质心 xˉ=Dxμ(x,y)dσμ\bar{x}=\dfrac{\iint_{D}x\mu(x,y)\mathrm d\sigma}{\mu}yˉ=Dyμ(x,y)dσμ\bar{y}=\dfrac{\iint_{D}y\mu(x,y)\mathrm d\sigma}{\mu}
    • μ(x,y)=C\mu(x,y)=C(常数),则 xˉ=Dxdσσ\bar{x}=\dfrac{\iint_D x \mathrm d\sigma}{\sigma}yˉ=Dydσσ\bar{y}=\dfrac{\iint_D y \mathrm d\sigma}{\sigma}【形心公式】
  • 空间物体 μ(x,y,z)\mu(x,y,z) 的质心 xˉ=Ωxμ(x,y,z)dσμ\bar{x}=\dfrac{\iiint_{\Omega}x\mu(x,y,z)\mathrm d\sigma}{\mu}yˉ=Ωyμ(x,y,z)dσμ\bar{y}=\dfrac{\iiint_{\Omega}y\mu(x,y,z)\mathrm d\sigma}{\mu}zˉ=Ωzμ(x,y,z)dσμ\bar{z}=\dfrac{\iiint_{\Omega}z\mu(x,y,z)\mathrm d\sigma}{\mu}
    • μ(x,y,z)=C\mu(x,y,z)=C(常数),则 xˉ=ΩxdVV\bar{x}=\dfrac{\iiint_\Omega x \mathrm dV}{V}yˉ=ΩydVV\bar{y}=\dfrac{\iiint_\Omega y \mathrm dV}{V}zˉ=ΩzdVV\bar{z}=\dfrac{\iiint_\Omega z \mathrm dV}{V}【形心公式】
  • 比如,圆 (xa)2+(yb)2=R2(x-a)^2+(y-b)^2=R^2 的形心为 (a,b)(a,b),矩形 axba\le x\le bcydc\le y\le d 的形心为 (a+b2,c+d2)(\dfrac{a+b}{2},\dfrac{c+d}{2})
  • 结论:平面图形的形心落在对称轴上(若存在),空间几何体的形心落在对称面上(若存在)

形心公式的应用#

  • xˉ\bar{x}σ/V\sigma / V 容易计算
xˉ=DxdσσDxdσ=σxˉΩxdV=xˉV\begin{align*} \bar{x}=\dfrac{\iint_D x \mathrm d\sigma}{\sigma}\Rightarrow \iint_D x \mathrm d\sigma = \sigma \bar{x}\\ \iiint_\Omega x \mathrm dV=\bar{x}V \end{align*}

例题#

  1. Ω\Omega 关于 xOyxOy 面对称,zˉ=0\bar{z}=0Ω\Omega 关于 y=2y=2 对称,yˉ=2\bar{y}=2

  2. Ω:z=a2x2y2\Omega: z=\sqrt{a^2-x^2-y^2}z=0z=0 所围闭区域,求 Ω\Omega 的形心

    解:Ω\Omega 关于 xOyxOyyOzyOz 面对称,(xˉ,yˉ,zˉ)(\bar{x},\bar{y},\bar{z})zz 轴上,xˉ=0\bar{x}=0yˉ=0\bar{y}=0z2=a2x2y2z^2=a^2-x^2-y^2

    zˉ=Ωzdσσ=0azπ(a2z2)dz23πa3=14πa423πa3=38a\begin{align*} \bar{z}&=\dfrac{\iiint_\Omega z \mathrm d\sigma}{\sigma}\\ &=\dfrac{\int_0^a z\pi(a^2-z^2) \mathrm dz}{\frac{2}{3}\pi a^3}\\ &=\dfrac{\frac{1}{4}\pi a^4}{\frac{2}{3}\pi a^3}\\ &=\dfrac{3}{8}a \end{align*}

    \therefore 所求为 (0,0,38a)(0,0,\dfrac{3}{8}a)

  3. I=D(5x+3y)dσI=\iint_D (5x+3y) \mathrm d\sigmaD:x2+y2+2x4y4D:x^2+y^2+2x-4y\le 4

    解:(x+1)2+(y2)29(x+1)^2+(y-2)^2 \le 9xˉ=1\bar{x}=-1yˉ=2\bar{y}=2

    σ=9π\sigma = 9\pi

    I=5Dxdσ+3Dydσ=5xˉσ+3yˉσ=9π\begin{align*} I&=5\iint_D x \mathrm d\sigma + 3\iint_D y \mathrm d\sigma\\ &=5\bar{x}\cdot \sigma+3\bar{y}\cdot \sigma\\ &=9\pi \end{align*}
  4. I=DydxdyI=\iint_D y \mathrm dx \mathrm dyD:x=2,y=2,x=2yy2D:x=-2,y=2,x=-\sqrt{2y-y^2} 所围区域

    解:I=yˉσ=1(2×212π×12)=4π2I=\bar{y}\cdot \sigma = 1\cdot(2\times 2-\dfrac{1}{2}\pi \times 1^2)=4-\dfrac{\pi}{2}

  5. I=Ω(x+y+z)dVI=\iiint_\Omega(x+y+z)\mathrm dVΩ:0x1,0y1,0z1\Omega:0\le x\le 1,0\le y\le 1,0\le z\le 1 所围体积

    解:I=xˉV+yˉV+zˉV=(12+12+12)×1=32I=\bar{x}V+\bar{y}V+\bar{z}V=(\dfrac{1}{2}+\dfrac{1}{2}+\dfrac{1}{2})\times 1=\dfrac{3}{2}

9.4 重积分的应用
https://gitee.com/jason_ren/advanced-math-note
作者
Jason Ren
发布于
2025-12-03
许可协议
CC BY-SA 4.0

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